导读:本文包含了场的量子化论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:边界,括号,条件,量子,谐振子,积分,电离。
场的量子化论文文献综述
李永芳[1]（2019）在《强场双电离过程中的量子化现象研究》一文中研究指出电子关联是微观世界中的一种普遍现象。强激光场中的非序双电离过程提供了一个研究电子关联的简单模型,为研究电子关联提供了一条简单直接的途径,是强激光物理研究的前沿热点之一。本文采用全量子化的理论方法,将激光场与原子都做量子化处理,研究了强激光场中的非序双电离过程,得到了单模和双模激光场中描述两个电子运动的全量子化波函数,并用于求解双电离过程的电离率公式。本论文的主要研究内容如下:(1)得到了描述单模激光场中两个电子运动的本征波函数,并推导了原子非序双电离的跃迁矩阵元及电离率公式。利用正则变换将描述两个电子在激光场中运动的哈密顿量分成两部分,分别为描述内部自由度的哈密顿量cH与描述外部自由度的哈密顿量VH。内部自由度描述两个电子间的相互作用,与激光场无关,其波函数则为库仑势的本征态;外部自由度描述两个电子组成的准粒子在激光场中的运动,相应的波函数为Volkov态,可以通过求解类薛定谔方程得到。将两部分波函数进行结合得到最后的波函数,并根据散射理论推导出双电离的跃迁矩阵元,进而得到了电离率公式。(2)将单模激光场中的Volkov态推广到双模激光场,求解得到了不同的双色场中两个电子运动的波函数和双电离的电离率公式。利用作图法则得到了全量子化的双模激光场中的复合贝塞尔函数,由此得到了描述两个电子运动的Volkov态,进而得到了总的波函数,并进一步探讨了不同偏振的双模激光场中Volkov态的变化,得到了相应的双电离的跃迁矩阵元及电离率表达式。这些工作为采用全量子的理论深入分析激光场中原子、分子的双电离现象奠定了基础。(本文来源于《上海师范大学》期刊2019-05-01）
王健[2]（2019）在《厚膜模型下量子化的物质场》一文中研究指出额外维理论和膜世界模型的一个显着成就是能够解决规范层次问题,同时这也使得量子引力的特征能标大小可以和弱力能标相比较。由此出现了大量的工作来考虑膜世界模型下引力子与标准模型中各种粒子的相互作用,以期在高能实验中能够探测到量子引力以及额外维效应。而以往的工作主要集中在薄膜模型下引力与高能粒子的相互作用问题,却很少有人关注厚膜模型下的相关情形。本论文将应用弯曲时空量子场论的方法,主要考虑厚膜模型下引力对高能粒子相互作用的影响,并考察额外维效应在高能相互作用过程中的体现,进一步给出了在背景时空可以随时间变化的厚膜模型下粒子产生的机制。第一章简单回顾了各种额外维理论和膜世界模型,包括薄膜及厚膜模型,以及在薄膜模型下引力子参与高能粒子相互作用过程的工作。在之后我们介绍了弯曲时空中量子场论的基本概念,方法,取得的成就以及此方向最新的进展。第二章采用了弯曲时空量子场论的方法来量子化厚膜背景下的物质场。本章主要考虑五维时空中无质量自由标量场的量子化问题,所选取的背景时空为能在额外维方向产生P¨oschl-Teller势的厚膜。基于我们得到的量子化的场算符,我们将其中额外维部分处于基态的模式解释为通常四维时空中的量子场,激发态模式则是额外维效应的体现。由此,我们提出了额外维方向上经典的类薛定谔方程中势函数应该在微观层面有一定的精细结构,使其可以提供合适的四维质量间隙。在此基础上,给出了标量场的对易关系以及传播子。第叁章在第二章工作的基础上,进一步考虑了场的相互作用。本章具体考虑相互作用为场的线性函数的形式,该相互作用中的比例系数可以看成有一个能够产生标量粒子的经典源。通过应用Wick展开,得到了S矩阵的表达式,并由此计算了该源产生的粒子数。之后我们把粒子源取为delta函数的形式,这在实验中对应对撞的质子或者突然加速的电子,并计算了该粒子源产生的基态和激发态的粒子。最后通过比较粒子源产生的基态和激发态的粒子,讨论了额外维对粒子反应过程的影响。第四章我们进一步考虑了度规的额外维部分可以随时间演化的厚膜模型。在此模型下,当时间趋于正无穷以及负无穷时,背景时空趋近于静态时空。在此背景下,真空态及粒子态有很自然的定义。通过计算对应于两段时期的正频模式函数之间变换关系的波戈留波夫系数,我们得到了由于额外维的演化所产生的粒子数。进一步我们得到了产生的粒子数随动量大小的分布关系,发现产生的粒子多集中于低动量的区域,在动量大小趋于0以及很大时,所产生的粒子数也趋近于0。由此我们得到了一种由额外维演化而产生粒子的机制。(本文来源于《兰州大学》期刊2019-03-01）
刘波[3]（2015）在《有限空间中经典场的正则量子化研究》一文中研究指出经典场论模型系统的量子化问题一直是理论物理的基础性研究课题之一。所谓的量子化,就是将系统由经典理论过渡转化成量子理论。我们常用的量子化方法有两种,它们分别是正则量子化和路径积分量子化。而本文我们是利用第一种正则量子化的方法来研究有限空间中经典场论模型的正则量子化问题。由于实际的物理体系都是被局限在有限空间中的,是有边界的,因此,在正则量子化的过程中对边界条件的处理显得尤为重要,因为在边界上可能会出现边界条件与正则对易关系不相容的情况。文献[1]的作者是最早把边界条件作为Dirac初级约束的,根据Dirac理论研究了带边界的经典标量场的量子化问题,这具有重要的物理意义。在前人研究的基础上,本文从离散的角度,分别研究了带边界的1+1维经典标量场、Dirac场和薛定谔场的正则量子化问题。与已有的研究不同的是：我们将时间和空间两个变量同时进行变步长的离散,应用变步长离散的变分原理(VDDVP),得到了离散形式的运动方程、边界条件；同时我们也证明了只有在变步长离散时才能保持离散的能量守恒。首先我们研究了有限空间中经典的标量场的正则量子化问题。采用VDDVP原理,对离散的作用量变分得到了离散形式的经典运动方程、Dirichlet和Neumann边界条件。由于该模型不存在内在约束,我们将边界条件作为Dirac初级约束,直接计算得到场变量之间的Dirac括号。可以证明,我们得到的Dirac括号在空间内部和Poisson括号一致,在空间的边界上,和边界条件相容,这为进行正则量子化奠定了基础。然后我们研究了有限空间中Dirac旋量场的正则量子化。不同于标量场模型,该模型含有内在的约束。我们通过对离散形式的所用量变分,得到其场方程和Dirichlet边界条件。我们将边界条件和内在约束等同起来,作为初级Dirac约束,通过选取不同的约束子集合计算中间Dirac括号的方法平等地处理了这两种起源不同的约束。我们的研究结果表明,所得到的最终Dirac括号在空间内部和内在约束相容,在边界上与边界条件和内在约束同时相容。作为研究的继续,在本文的最后,我们还研究了薛定谔场的正则量子化问题。最后所得到的结果很好地解决了边界条件和内在约束与Poisson括号不相容的问题,为进行正则量子化迈出了坚实的一步.(本文来源于《北京化工大学》期刊2015-05-25）
刘波,王青,李永明,隆正文[4]（2015）在《有限空间中经典场的正则量子化》一文中研究指出从离散的角度研究带边界的1+1维经典标量场和Dirac场的正则量子化问题.与以往不同的是,这里将时间和空间两个变量同时进行变步长的离散,应用变步长离散的变分原理,得到离散形式的运动方程、边界条件和能量守恒的表达式.然后,根据Dirac理论,将边界条件当作初级约束,将边界条件和内在约束统一处理.研究表明,采用此方法,不仅在每个离散的时空格点上能够建立起Dirac括号,从而可以完成该模型的正则量子化;而且,该方法还保持了离散情况下的能量守恒.(本文来源于《物理学报》期刊2015年10期）
赵英杰[5]（2014）在《非对易时空中的黑洞热力学性质与场量子化》一文中研究指出广义相对论与量子场论是近代物理的革命性的理论,取得了巨大的成功。但二者之间存在着难以调和的矛盾,表现在将引力纳入量子场论框架时,所建立的量子引力理论由于不能够重整化而无一例外地失败,这显示出引力不同于其它叁种基本相互作用力的独特性质。为了构建真正自洽的量子引力理论,人们提出了许多多种方案,如弦理论,圈量子引力理论等等；作为一种探索建立完善的量子引力理论的尝试,非对易方法近年来有了迅速发展。现在非对易方法已经不仅仅是一种弦理论的低能有效理论而作为基本理论存在,原因是人们猜测小尺度高能标上时空呈现非对易性是时空的本质特征,即接近数值大小为Planck数量级的尺度时位置和点的概念变得模糊起来,建立在对易空间基础上的理论不再适用；此外,强引力条件下的系统如黑洞,对易时空中的理论面临如本性奇点以及黑洞辐射信息丢失等困境,因此建立非对易时空中的理论就成为了自然选择,为最终建立量子引力理论提供启示。本文主要涉及两种不同的构建非对易结构的途径,还会涉及Dirac约束系统量子化方面。我们在第二章介绍了构建非对易结构的两种途径,即广义不确定原理(GUP)和非对易几何(NCG),通过这两种途径我们可将对易时空中的物理理论推广到非对易空间。在第叁章,我们介绍了几种不同的黑洞的以及黑洞的热力学性质,以及为解决黑洞蒸发信息丢失佯谬而提出的Parikh-Wilczek量子隧穿方法,为以下我们的工作做了准备：·我们在第四章引入了推广的指数型广义不确定关系,给出了对易关系的代数结构,并且将其推广到D维空间。我们论证了相空间体积元在经典极限下具有时间演化不变性,给出了在推广的指数型广义不确定关系框架下,计算宇宙学常数的公式。通过选取适当的压低系数并结合UV/IR混合效应,我们得出了符合观测值得宇宙学常数,这个值比对易空间量子场论中的计算值降低了121个数量级。·我们在第五章建立了推广的指数型广义不确定关系在Hilbert空间中的表示,得到了最大局域态并给出了波函数在动量空间和最大局域态空间之间的广义Fourier变换。我们利用推广的指数型广义不确定关系研究Schwardzschild黑洞的热力学性质和黑洞蒸发过程,得到了新的修正结果,这些结果与其他GUP形式下的结果不同。我们得出两个重要结论：一是考虑UV/IR混合效应后,黑洞蒸发速率特别低,蒸发过程显着延长。二是随压低系数增大蒸发率不断降低,压低系数趋于无穷大的极限情况下停止辐射。·我们在第六章采用新思路处理K-Minkowski非对易时空,即将K-Minkowski非对易时空与扩展的Minkowski时空相联系。我们利用Dirac约束系统量子化方法将扩展的Minkowski时空中叁种手征玻色场与规范场相互作用的模型量子化,给出Hamilton正则运动方程,并求出其粒子谱。我们讨论并证明了非对易情形下叁种模型仍然保持对偶对称性。(本文来源于《南开大学》期刊2014-11-01）
王勇[6]（2013）在《带边界的经典场论的正则量子化》一文中研究指出从经典的角度研究有限空间中的场论模型，仅仅研究其经典运动方程是不够的，而且要考虑边界条件（BCs）。BCs一般表述为正则变量的代数关系，即场变量和它的共轭动量（甚至包括他们的空间导数）的代数关系。有限空间中的经典场论的量子化的过程不同于无限空间中场理论。因为在边界上，正则变量之间的标准的泊松括号（对于由奇异拉氏量描述的模型则为Dirac括号）一般会与BCs发生矛盾。一个着名的例子是在弦理论中，当存在反对称的B场时，由于混合BCs的存在，开弦的端点是非对易的。本文研究带边界的由奇异拉氏量描述的经典场论模型—薛定谔场的量子化问题。我们将边界条件作为初级Dirac约束条件，从离散的角度研究了这个模型的量子化问题。我们发现，如果把BCs当作Dirac约束，有限空间中经典的薛定谔场会有两种不同的约束。一种是由拉格朗日量的奇异性引出的内在约束。另一种是边界条件。在边界上，这两种约束纠缠在一起，并且形成第二类约束。要正则量子化这样的经典场论，就必须得到正则变量之间的Dirac括号。我们将空间变量离散化，从离散的角度研究了这个模型的正则量子化问题。我们的方法避免了先前研究中不能平等地处理两类起源不同的约束的问题，从而自洽地解决了这个问题。(本文来源于《北京化工大学》期刊2013-06-19）
王青,隆正文,罗翠柏[7]（2013）在《有限空间中Dirac场的正则量子化》一文中研究指出研究当存在边界的情形下Dirac场的正则量子化问题.采用文献[1]的观点,将边界条件当作Dirac初级约束.与已有研究不同的是,本文从离散的角度研究此问题.将Dirac场的拉氏量和内在约束进行离散化,并且将离散的边界条件当作初级Dirac约束.因此,从约束的起源来看,这个模型中存在两种不同的约束:一种是由于模型的奇异性而带来的约束,即内在约束;另一种是边界条件.在对此模型进行正则量子化过程中提出一种能够平等地处理内在约束和边界条件的方法.为了证明该方法能够平等地对待这两种起源不同的约束,在计算Dirac括号时分别选取了两个不同的子集合来构造"中间Dirac括号",最后得到了相同的结果.(本文来源于《物理学报》期刊2013年10期）
靳海芹,吉紫娟,李志浩[8]（2013）在《非阿贝尔规范场泛函积分量子化初探》一文中研究指出本文利用规范变换及积分量子化方法,从拉氏量密度及相互作用量密度出发,对非阿贝尔规范场的生成泛函进行了详细推导,为进一步研究费曼规则及其规范不变性和重整化理论打下基础。(本文来源于《湖北第二师范学院学报》期刊2013年02期）
李微[9]（2012）在《关于“schrdinger场”二次量子化过程逻辑自洽性的研究》一文中研究指出"二次量子化"方法使处理全同多粒子体系的问题变得简单、方便.文章中详细介绍了分别从两种途径出发推导出量子场算符ψ^(x)的运动方程的方法,并根据所得运动方程的结果进一步讨论了二次量子化过程的逻辑自洽性.(本文来源于《渤海大学学报(自然科学版)》期刊2012年03期）
边园园,凌瑞良,冯金福[10]（2011）在《用“不变本征算符法”求解均匀外电场中带电谐振子的量子化能谱》一文中研究指出采用不变本征算符法求出均匀外场中带电谐振子的能级间隔,利用"积分变换法"求出均匀外场中带电谐振子的基态能量和相应波函数,通过分析推求出均匀外场中带电谐振子的量子化能谱。(本文来源于《量子电子学报》期刊2011年03期）
场的量子化论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
额外维理论和膜世界模型的一个显着成就是能够解决规范层次问题,同时这也使得量子引力的特征能标大小可以和弱力能标相比较。由此出现了大量的工作来考虑膜世界模型下引力子与标准模型中各种粒子的相互作用,以期在高能实验中能够探测到量子引力以及额外维效应。而以往的工作主要集中在薄膜模型下引力与高能粒子的相互作用问题,却很少有人关注厚膜模型下的相关情形。本论文将应用弯曲时空量子场论的方法,主要考虑厚膜模型下引力对高能粒子相互作用的影响,并考察额外维效应在高能相互作用过程中的体现,进一步给出了在背景时空可以随时间变化的厚膜模型下粒子产生的机制。第一章简单回顾了各种额外维理论和膜世界模型,包括薄膜及厚膜模型,以及在薄膜模型下引力子参与高能粒子相互作用过程的工作。在之后我们介绍了弯曲时空中量子场论的基本概念,方法,取得的成就以及此方向最新的进展。第二章采用了弯曲时空量子场论的方法来量子化厚膜背景下的物质场。本章主要考虑五维时空中无质量自由标量场的量子化问题,所选取的背景时空为能在额外维方向产生P¨oschl-Teller势的厚膜。基于我们得到的量子化的场算符,我们将其中额外维部分处于基态的模式解释为通常四维时空中的量子场,激发态模式则是额外维效应的体现。由此,我们提出了额外维方向上经典的类薛定谔方程中势函数应该在微观层面有一定的精细结构,使其可以提供合适的四维质量间隙。在此基础上,给出了标量场的对易关系以及传播子。第叁章在第二章工作的基础上,进一步考虑了场的相互作用。本章具体考虑相互作用为场的线性函数的形式,该相互作用中的比例系数可以看成有一个能够产生标量粒子的经典源。通过应用Wick展开,得到了S矩阵的表达式,并由此计算了该源产生的粒子数。之后我们把粒子源取为delta函数的形式,这在实验中对应对撞的质子或者突然加速的电子,并计算了该粒子源产生的基态和激发态的粒子。最后通过比较粒子源产生的基态和激发态的粒子,讨论了额外维对粒子反应过程的影响。第四章我们进一步考虑了度规的额外维部分可以随时间演化的厚膜模型。在此模型下,当时间趋于正无穷以及负无穷时,背景时空趋近于静态时空。在此背景下,真空态及粒子态有很自然的定义。通过计算对应于两段时期的正频模式函数之间变换关系的波戈留波夫系数,我们得到了由于额外维的演化所产生的粒子数。进一步我们得到了产生的粒子数随动量大小的分布关系,发现产生的粒子多集中于低动量的区域,在动量大小趋于0以及很大时,所产生的粒子数也趋近于0。由此我们得到了一种由额外维演化而产生粒子的机制。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
场的量子化论文参考文献
[1].李永芳.强场双电离过程中的量子化现象研究[D].上海师范大学.2019
[2].王健.厚膜模型下量子化的物质场[D].兰州大学.2019
[3].刘波.有限空间中经典场的正则量子化研究[D].北京化工大学.2015
[4].刘波,王青,李永明,隆正文.有限空间中经典场的正则量子化[J].物理学报.2015
[5].赵英杰.非对易时空中的黑洞热力学性质与场量子化[D].南开大学.2014
[6].王勇.带边界的经典场论的正则量子化[D].北京化工大学.2013
[7].王青,隆正文,罗翠柏.有限空间中Dirac场的正则量子化[J].物理学报.2013
[8].靳海芹,吉紫娟,李志浩.非阿贝尔规范场泛函积分量子化初探[J].湖北第二师范学院学报.2013
[9].李微.关于“schrdinger场”二次量子化过程逻辑自洽性的研究[J].渤海大学学报(自然科学版).2012
[10].边园园,凌瑞良,冯金福.用“不变本征算符法”求解均匀外电场中带电谐振子的量子化能谱[J].量子电子学报.2011
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