导读:本文包含了拖曳系数论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:系数,石笼,南极,风风,浮标,南海,井口。
拖曳系数论文文献综述
钟功祥,张言开[1]（2019）在《基于流固耦合的水下井口系统拖曳系数研究》一文中研究指出分析水下井口系统力学特性时,需要确定水下井口系统的拖曳系数。鉴于此,采用Hydril公司的防喷器组单元尺寸参数为建模标准,并基于Transocean公司防喷器组的选型依据进行建模。在ANSYS流固耦合模块中对适用于不同深度的防喷器组型号及该深度下海水水体环境进行数值模拟。研究结果给出了适用于不同环境下的水下井口拖曳系数,并表明拖曳系数与传统确定方法相比具有较大的偏差,其与防喷器组结构尺寸相关明显,与雷诺数关系较小,即在静水体环境下,防喷器组拖曳系数可近似于仅与其型号有关。研究结果可为水下井口力学分析提供一定的参考依据。(本文来源于《石油机械》期刊2019年03期）
谭冰,张新刚,王骁力,卢鹏,李志军[2]（2018）在《南极威德尔海西北区域的冰-气拖曳系数和脊帆形拖曳力分析》一文中研究指出基于机载激光高度计测得的南极威德尔海西北区域冬季海冰表面起伏数据,结合脊帆形态参数和空间分布对中性条件(大气层处于中性平衡态)下对应10m高度处风速的冰-气拖曳系数Cdn(10)和脊帆形拖曳力Fd的参数化方案进行了改进,并探讨了冰-气拖曳系数Cdn(10)和脊帆形拖曳力对总拖曳力的贡献随脊帆强度(脊帆高度与间距的比值,其中脊帆高度是指脊帆顶点到平整冰面的垂直距离,脊帆间距是指相邻两个脊帆顶点之间的距离)和冰面粗糙长度的变化情况。结果表明,冰-气拖曳系数Cdn(10)随脊帆强度增大呈递增趋势,对较小的脊帆强度,Cdn(10)随粗糙长度的增大而增大,但脊帆强度较大时,Cdn(10)随粗糙长度减小而增大,即存在某一脊帆强度阈值,使Cdn(10)在该阈值两侧随粗糙长度的变化趋势相反;脊帆形拖曳力对总拖曳力的贡献随脊帆强度减小而减小,随着粗糙长度增大而减小。通过分析发现,造成以上不同变化趋势的主要原因是:随着脊帆强度的增大,摩拖曳力在总拖曳力中的优势地位逐渐由形拖曳力代替。(本文来源于《极地研究》期刊2018年04期）
伍学文,郭红民,张田甜,张杨,柳滔[3]（2018）在《空隙率对钢筋石笼拖曳系数的影响研究》一文中研究指出拖曳力系数是研究块体在水流作用下稳定性的重要参数,以往的研究较少考虑空隙的影响。建立了水流作用下具有一定空隙率的正六面体钢筋石笼稳定性的数值计算模型,并通过物理模型试验进行了验证,证明其具有较好的计算精度。在此基础上,通过对不同空隙率的钢筋石笼的计算表明:空隙率越大,拖曳力系数越小,钢筋石笼稳定性越好。拟合得到了拖曳力系数与空隙率之间的关系式,对常用的起动流速公式进行了修正,并得到了物理模型的验证,可用于正六面体钢筋石笼的抗冲稳定计算。(本文来源于《中国农村水利水电》期刊2018年11期）
叶庚姣,余晖,方平治,鲁小琴,程海峰[4]（2018）在《拖曳系数参数化方案对工程台风模拟风场的影响研究》一文中研究指出基于台风边界层的最新观测和研究成果,提出了最大风速半径、边界层风速比、拖曳系数等关键参数的经验方案,并依据垂直平均水平运动方程,建立适用于西北太平洋的工程台风风场模型,最高分辨率为2 km。通过理想试验,验证了所建模型的合理性,并重点关注模拟风场对拖曳系数参数化方案的敏感性。结果表明,不同拖曳系数参数化方案(增长型、饱和型、下降型)对强台风内核区的风场模拟有显着影响,但对最大风速的模拟影响不大。为验证所建模型对实际西北太平洋台风的适用性,选取台风"海葵"(1211)进行个例试验,得到最大风速的平均误差为-0.36 m/s,均方根误差为2.22 m/s。进一步选取我国沿海6个受"海葵"影响的测站,进行模拟风向、风速与观测的对比分析,发现所建台风风场模型能很好地模拟出台风影响过程中的风向转变,但各测站的风速均方根误差在1.61~6.92 m/s之间。较大的风速误差主要出现在位于台风中心附近的测站,意味着我国沿海复杂地形对台风的衰减作用在模型中考虑不足,是未来的改进方向。(本文来源于《热带气象学报》期刊2018年02期）
刘霄燕,李永平,段自强[5]（2017）在《考虑飞沫影响的拖曳系数方案对台风条件下上层海洋海温数值模拟的影响》一文中研究指出为了提高对上层海洋的模式模拟准确性,为台风海气耦合模式提供更加合理的动量交换耦合方案,文章应用一个分粒径段的海洋飞沫函数给出一个新的海面拖曳系数CD计算方案,它体现了台风高海况条件下海洋飞沫层使海面拖曳系数数值减小特点。论文以2014年第15号台风"海鸥"经过南海强化观测区域时段作为个例,应用POM(Princeton Ocean Model)叁维海洋环流模式进行数值模拟试验,结果发现低风速情况下,考虑海洋飞沫因素后的CD与传统计算方案数值相近,在高风速情况下,考虑海洋飞沫因素后的CD方案与模式传统计算方案不同,表现出随风速增长趋缓,直至随风速略有下降现象。与传统拖曳系数方案相比,采用新的拖曳系数方案后,模拟的台风条件下上层海洋的温度降温幅度、混合层深度加深幅度、温跃层强度减弱程度都略有减弱,这些模拟特征与观测事实更加接近。(本文来源于《热带海洋学报》期刊2017年05期）
李博[6]（2016）在《双层流体中冰脊拖曳系数的实验研究》一文中研究指出全球气温升高在北极地区被放大,称为“北极放大”现象。北极海冰在过去几十年内发生了前所未有的快速变化,导致海冰范围和厚度的持续衰减,在本世纪中页就有可能出现夏季无冰的北冰洋。北极海冰的快速变化对北半球乃至我国的天气和气候造成了越来越显着的影响,而且使得北极航道的开通成为可能,而成为各国政府关注的焦点。作为目前海冰研究的重要手段,数值模拟对北极海冰的快速变化仍然模拟得不够准确,说明对海冰的关键物理过程仍缺乏深入理解。海冰拖曳系数是海冰动力学模型中的重要参数,对于研究冰.水动力作用过程至关重要。为了完善冰.水拖曳系数的参数化方案,同时考虑到现场观测中对冰.水界面的动力过程进行观测的困难程度,本文针对冰.水界面上的冰脊形拖曳力和拖曳系数开展了实验室物理模拟实验研究。首先,目前海冰拖曳系数参数化的研究多针对于均匀流体,没有考虑海洋分层的情况,而北极夏季海冰边缘区内的海水盐度跃层由于海冰融化的影响一般出现在较浅的位置,有可能对浮冰或者冰脊的运动造成影响。因此,为改进冰.水界面的海冰拖曳系数的参数化方案,在实验室原有水槽的基础上进行了设备改造,建立了分层流体模拟系统,包括盐水注入系统,拖曳力测量系统,运动平台系统,配重系统等。为分层流体实验的开展奠定了基础。其次,作为对比实验,开展了单层流体中的冰脊拖曳力测量,考虑了6种不同形状的冰脊模型在5种入水深度与12种水流流速下所受拖曳力的变化。分析说明单层流体中冰脊拖曳力随着冰脊底角、水流流速和冰脊入水深度的增大而增大,冰脊所受拖曳力与速度的平方存在良好的线性关系,这一结论验证了拖曳力理论公式。对拖曳系数的分析结果说明,单层流体中冰脊拖曳系数随着水流流速的增大基本保持不变,随着冰脊入水深度的增大而缓慢增大且增幅较小,随着冰脊底角的变大而显着变大。冰脊底角是影响单层流体中冰脊拖曳系数的主要因素。最后,与单层流体的实验组次一致进行了双层流体中的冰脊形拖曳力实验。结果显示,双层流体中的冰脊拖曳力与单层流体中的变化规律存在明显区别,当弗洛德数处于1-2区间时,双层流体中的冰脊拖曳力呈现先增加后减小的趋势；当弗洛德数大于2之后,双层流体中的冰脊拖曳力与单层流体中的对应值基本一致,这主要是由于界面内波的影响造成的。而拖曳系数变化过程也较单层流体的情况存在差别,除了冰脊倾角的影响外,弗洛德数对双层流体中拖曳系数的影响也很明显。在弗洛德数较小(<0.7)时,拖曳系数随着弗洛德数增加迅速衰减,与冰脊角度无关；而在弗洛德数较大(>0.7)时,拖曳系数随着冰脊角度的增大而增大,与弗洛德数无关。因此采用分段拟合的方式得到双层流体中冰脊拖曳系数的参数化关系。(本文来源于《大连理工大学》期刊2016-06-01）
李博,吴岩,卢鹏[7]（2015）在《双层流体中冰脊拖曳系数的研究》一文中研究指出目前海冰拖曳系数参数化的研究多针对于均匀流体,没有考虑海洋分层的情况,而北极夏季海冰边缘区内的海水盐度跃层由于海冰融化的影响一般出现在较浅的位置。为改进海冰拖曳系数的参数化方案,在实验室对冰脊与分层流体的相互作用进行了物理模拟试验研究,通过测量冰脊模型在双层流条件下以不同深度、速度运动时所受拖曳力,分析其响应规律;进而得到冰脊的拖曳系数。结果显示,当运动速度处于0.5~1.5倍相速度区间内时,拖曳力随速度并非单调增加,而拖曳系数变化过程会出现明显峰值。研究成果对于提高夏季海冰边缘区的浮冰运动模拟能力具有重要意义。(本文来源于《第十七届中国海洋（岸）工程学术讨论会论文集（上）》期刊2015-11-13）
方平治,赵兵科,张帅,曾智华,林雯[8]（2015）在《中等到强风条件下近海拖曳系数随风速变化的观测》一文中研究指出利用位于海岸的风塔提供的四层风速观测数据,经过系统和严格的数据质量控制,采用风廓线法,研究了海上来风拖曳系数随风速的变化。观测数据共2 003 h,期间包括叁个台风数据。(1)尽管风塔位于海岸,在风速较大时(u10>5.5 m/s),观测数据不受局部地形的影响,海上来风的下垫面具有近海海面的特征;(2)总体而言,在10~24 m/s之间,当风速小于21 m/s时,随风速的增大,拖曳系数增大,在风速达到21 m/s时,拖曳系数达到最大值,随风速的进一步增大,拖曳系数减小;(3)近海条件下,海况和波龄与风向密切相关,因此,在使用基于开阔海域海浪充分发展假设的拖曳系数风速参数化方案时,有必要考虑风向产生的影响。(本文来源于《热带气象学报》期刊2015年05期）
史剑,蒋国荣,魏岗[9]（2014）在《海面拖曳系数在台风浪模拟中的作用》一文中研究指出海面拖曳系数影响海浪模式的风能输入。本文选择叁种能够适用于高风速条件下的海面拖曳系数方案S12、A04和M05,作为海浪模式WAVEWACTH中默认拖曳系数方案T96的替代方案,进行理想和真实台风浪的数值模拟,发现海面拖曳系数的选取对台风浪波高的模拟存在影响,对比结果显示S13方案较其他方案能够更好的模拟台风浪的波高。基于高分辨率风场资料,文中对飓风Ivan(2004)产生的台风浪进行模拟,结果显示采用S13方案的海浪模式对飓风中心附近的风浪和远离飓风中心的涌浪均有较好的模拟。(本文来源于《第二届中国沿海地区灾害风险分析与管理学术研讨会论文集》期刊2014-11-29）
纪文君,张书文,赵辉,曹瑞雪,成印河[10]（2013）在《海-气温差对拖曳系数C_D的影响》一文中研究指出根据海浪冬季波高大于夏季的波高的观测事实,利用Simth(1988)的外海观测资料,对数据进行多元数学回归,提出了海-气温差对对拖曳系数CD的订正公式,对动量传递过程给出合理的动力学分析,结果简单,物理意义清楚,便于使用。(本文来源于《海洋预报》期刊2013年05期）
拖曳系数论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
基于机载激光高度计测得的南极威德尔海西北区域冬季海冰表面起伏数据,结合脊帆形态参数和空间分布对中性条件(大气层处于中性平衡态)下对应10m高度处风速的冰-气拖曳系数Cdn(10)和脊帆形拖曳力Fd的参数化方案进行了改进,并探讨了冰-气拖曳系数Cdn(10)和脊帆形拖曳力对总拖曳力的贡献随脊帆强度(脊帆高度与间距的比值,其中脊帆高度是指脊帆顶点到平整冰面的垂直距离,脊帆间距是指相邻两个脊帆顶点之间的距离)和冰面粗糙长度的变化情况。结果表明,冰-气拖曳系数Cdn(10)随脊帆强度增大呈递增趋势,对较小的脊帆强度,Cdn(10)随粗糙长度的增大而增大,但脊帆强度较大时,Cdn(10)随粗糙长度减小而增大,即存在某一脊帆强度阈值,使Cdn(10)在该阈值两侧随粗糙长度的变化趋势相反;脊帆形拖曳力对总拖曳力的贡献随脊帆强度减小而减小,随着粗糙长度增大而减小。通过分析发现,造成以上不同变化趋势的主要原因是:随着脊帆强度的增大,摩拖曳力在总拖曳力中的优势地位逐渐由形拖曳力代替。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
拖曳系数论文参考文献
[1].钟功祥,张言开.基于流固耦合的水下井口系统拖曳系数研究[J].石油机械.2019
[2].谭冰,张新刚,王骁力,卢鹏,李志军.南极威德尔海西北区域的冰-气拖曳系数和脊帆形拖曳力分析[J].极地研究.2018
[3].伍学文,郭红民,张田甜,张杨,柳滔.空隙率对钢筋石笼拖曳系数的影响研究[J].中国农村水利水电.2018
[4].叶庚姣,余晖,方平治,鲁小琴,程海峰.拖曳系数参数化方案对工程台风模拟风场的影响研究[J].热带气象学报.2018
[5].刘霄燕,李永平,段自强.考虑飞沫影响的拖曳系数方案对台风条件下上层海洋海温数值模拟的影响[J].热带海洋学报.2017
[6].李博.双层流体中冰脊拖曳系数的实验研究[D].大连理工大学.2016
[7].李博,吴岩,卢鹏.双层流体中冰脊拖曳系数的研究[C].第十七届中国海洋（岸）工程学术讨论会论文集（上）.2015
[8].方平治,赵兵科,张帅,曾智华,林雯.中等到强风条件下近海拖曳系数随风速变化的观测[J].热带气象学报.2015
[9].史剑,蒋国荣,魏岗.海面拖曳系数在台风浪模拟中的作用[C].第二届中国沿海地区灾害风险分析与管理学术研讨会论文集.2014
[10].纪文君,张书文,赵辉,曹瑞雪,成印河.海-气温差对拖曳系数C_D的影响[J].海洋预报.2013
论文知识图
