导读:本文包含了声学理论模型论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:噪声控制,内燃机电站,统计能量分析,有限元分析
声学理论模型论文文献综述
刘世忠[1]（2006）在《声学典型分析理论及内燃机电站低噪声控制统计能量分析法模型》一文中研究指出有限元分析法、边界元分析法及几何声学分析法在内燃机电站的低噪声计算中已经得到应用,但存在局限性。介绍了声学分析计算的基本理论,并建立了基于统计能量分析(SEA)法的内燃机电站低噪声分析模型,指出了SEA是低噪声电站振动与噪声分析的新方法。(本文来源于《电机与控制应用》期刊2006年12期）
崔志文[2]（2004）在《多孔介质声学模型与多极源声电效应测井和多极随钻声测井的理论与数值研究》一文中研究指出本文研究了弹性波在孔隙介质的 Biot-Tsiklauri 模型和 BISQ 模型下的传播特点；进行了多极声电效应测井响应及偏心点源声电效应测井响应的理论与数值研究；对弹性地层和可渗地层情况，进行了随钻声测井响应的理论和数值研究。深入研究孔隙介质中弹性波的传播机制是理解孔隙介质中各种波动现象的前提之一。Biot 理论奠定了孔隙介质的声学基础并得到广泛的应用。然而，有许多实际的孔隙岩石，Biot 理论对声波的频散和衰减不能较好地给出解释。有一种认识是，Biot 理论没有顾及喷射流流动效应。Biot 流动和喷射流动被认为是含流体多孔隙介质中流体流动的两种重要力学机制,对孔隙介质中弹性波的传播均产生重要的影响。本文研究了 Dvorkin 和 Nur 提出的 BISQ(Biot-Squirt)模型中慢纵波的基本特点、特征喷射流长度对平面波在流体与孔隙介质边界上的折反射、特征喷射流长度对井孔声导波传播的影响。给出了 BISQ 模型中的慢纵波速度和衰减的低频近似公式，这一公式在低频给出了很好地近似值，并直观地反映了慢纵波速度和衰减与介质参数特别是特征喷射流长度的关系。慢纵波在流体与孔隙介质的边界上可产生更大的渗流。基于多孔介质 BISQ 模型可以预测，无粘流体饱和孔隙岩石中不存在喷射流机制；顾及喷射流机制的粘滞流体饱和孔隙岩石中不会发生“动力协调”现象。与没考虑喷射流效应的折反射系数对比表明在折反射问题中喷射流机制的影响是明显的。顾及喷射流机制后，单极、偶极、和四极声源激发的井孔各类导波的衰减都增大，但它们的频散特性几乎不受喷射流的影响。这一特点表明，利用井孔导波拾取岩石中的特征喷射流长度是可能的，为确定这一岩石独立参数提供一个新的途径。此外，针对孔隙岩石饱含的石油呈现非牛顿流效应引起人们的关注，本文发展了 Biot-Tsiklauri 模型，给出顾及孔径分布具有非零滑移速度边界的非牛顿流体饱和孔隙介质声学模型,研究了在此孔隙介质中弹性波的传播特点。在非牛顿流体饱和孔隙介质中考虑非零滑移速度边界的影响表明(a)动态渗透率全面增加(b)除相对低频区外第一类纵波和横波的相速度增加，第二类纵波的相速度在所有频率范围全面增加。除深度非牛顿流区域外，在中间频率域叁种波的衰减全面增加。研究也表明在较高频率的深度非牛顿流的第二类纵波的衰减系 163<WP=171>摘要数很小，这也激励我们在油储孔隙岩石中探测第二类纵波。为模拟多极声源激发的声电效应测井响应，本文从 Pride 耦合弹性波-电磁波方程组出发，导出无源均匀孔隙介质中多极声电耦合波的通解表达式。导出多极点声源在井中激发声波时，井内声场和电磁场的计算公式、地层中耦合声场和电磁波场的计算公式。利用声场-电磁场的边界条件确定井内外波场的系数，利用波场的表达式模拟多极源声电效应测井响应曲线，研究井孔转换电磁场的基本特性，考察部分介质参数对转换电磁场的影响。与点源激发不同，井轴上的偶极声源或四极声源发射声波时，声场具有非轴对称性，在地层中耦合的伴随电磁波也具有非轴对称性，电磁场在井内以横电场(TE)和横磁场(TM)的混合模式传播。在井内除了可记录到反射声场还可记录到通过井壁转换而来的电磁场的 6 个分量，这与对称源激发只能记录到 3 个分量不同。数值模拟表明当位于井轴上的多极点声源发射声波时，在井内不仅接受到来自地层的声波，还可以接收到两类电磁场。一类是在井内流体与地层界面井壁上产生的临界折射电磁波，几乎同时到达阵列接收器，称电磁首波；另一类是表观速度具有声波速度的电(磁)场，是地层中伴随声波的局域电(磁)场。井中接收到的转换电磁场的强弱，不仅取决于地层的动电耦合系数，还取决于波的传播特性和井孔的波导效应。对于单极点源发射时，井内偏离井轴可接收的电磁场只有Ez ，Er和Hθ ；而偶极源和四极源发射声波时，井内可接收到电磁场的六个分量，这对于井内转换电场信息的接收和利用是大有益处的。从电声比可以看出，单极斯通利波、偶极弯曲波及四极螺旋波的电声转换系数具有相同的数量级。纵波电声比总是最大，结果在声压全波图中幅度较小的纵波，在伴随的电磁场全波中很容易辨别。单独改变渗透率时，电声比的变化并不明显。地层水矿化度增大时，电磁场的幅度变小。声源偏心是一个没有轴对称的问题，井内声、电场和井外声电耦合场都要进行多极波场展开。针对单极点声源偏离井轴情况，导出井内声场、电磁场及井外均匀孔隙地层中声电耦合波场的表达式，数值模拟了偏心点声源声电测井响应，研究了偏心对转换电磁场的影响。为模拟偏心电声测井，导出了垂直电偶极子偏心时井内电磁场的计算公式。数值结果表明，用有限极多级场迭加可以描述偏心声源激发时的声电效应响应。需要顾及多级项的多少，取决于声源的激发频率的高低，偏心的大小，和井外波场声电转换的频率响应特性。声源的偏心对轴向电场的电磁首波影响很小。这一研究为理论上和实验上进一步深入认识和利用声电效应测井响应是有意义的。多极源和偏心点源(本文来源于《吉林大学》期刊2004-05-01）
刘秋洪,祁大同,曹淑珍,张义云,闻苏平[3]（2004）在《离心风机气动声学分析的一个理论模型和计算方法》一文中研究指出通过求解具有延迟时间、包含叁维流速影响的非齐次波动方程,得到了离心叶轮气动声学的基本方程.对气动声源的分析表明,在离心风机的气动噪声中,起主要影响作用的是偶极子和四极子声源,而流动过程中产生的涡是最主要的四极子源.提出了一种用于分析离心风机气动噪声的声学模型,即忽略蜗壳进、出口声学软边界的影响,将蜗壳简化为一个封闭的声学硬边界柱壳,并推出了柱壳腔体内的格林函数.利用该函数对离心风机内部由旋转叶轮产生的气动声场进行了时域求解并给出了理论解方程.在计算出离心风机内部的叁维非稳定流场之后,利用本文模型和理论解方程就可求出与该流场相对应的气动声场.(本文来源于《西安交通大学学报》期刊2004年03期）
Jaswant,Singh,Rathore,Erling,Fjaer,Rune,Martin,Holt,Lasse,Renlie',周正仁[4]（1991）在《在受控裂隙的合成模型中实验与理论声学各向异性的比较》一文中研究指出我们研制了一种制造人工合成砂岩的方法,这种砂岩内含已知尺寸和已知几何形状的裂隙,其骨架是多孔的岩石。此合成砂岩系用环氧树脂胶结砂子制成。在制造期间,把薄金属隔膜片放进合成物的一半,然后用化学方法蚀去金属隔膜片从而形成裂隙,在干燥又充满裂隙的半边可观测声学各向异性和横波分裂现象。观测数据与Hudson(1981)的一个干燥裂隙介质的理论模型相符。虽然测出的速度很符合Hudson和Thomsen(1986)的充满裂隙介质模型所预测的速度,但是声波在垂直于裂隙平面方向传播时有一不大的差异。砂岩模型的另一半不含隔膜面,漫有声学各向异性的显示。(本文来源于《美国勘探地球物理学家学会第61届年会论文集》期刊1991-11-01）
声学理论模型论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文研究了弹性波在孔隙介质的 Biot-Tsiklauri 模型和 BISQ 模型下的传播特点；进行了多极声电效应测井响应及偏心点源声电效应测井响应的理论与数值研究；对弹性地层和可渗地层情况，进行了随钻声测井响应的理论和数值研究。深入研究孔隙介质中弹性波的传播机制是理解孔隙介质中各种波动现象的前提之一。Biot 理论奠定了孔隙介质的声学基础并得到广泛的应用。然而，有许多实际的孔隙岩石，Biot 理论对声波的频散和衰减不能较好地给出解释。有一种认识是，Biot 理论没有顾及喷射流流动效应。Biot 流动和喷射流动被认为是含流体多孔隙介质中流体流动的两种重要力学机制,对孔隙介质中弹性波的传播均产生重要的影响。本文研究了 Dvorkin 和 Nur 提出的 BISQ(Biot-Squirt)模型中慢纵波的基本特点、特征喷射流长度对平面波在流体与孔隙介质边界上的折反射、特征喷射流长度对井孔声导波传播的影响。给出了 BISQ 模型中的慢纵波速度和衰减的低频近似公式，这一公式在低频给出了很好地近似值，并直观地反映了慢纵波速度和衰减与介质参数特别是特征喷射流长度的关系。慢纵波在流体与孔隙介质的边界上可产生更大的渗流。基于多孔介质 BISQ 模型可以预测，无粘流体饱和孔隙岩石中不存在喷射流机制；顾及喷射流机制的粘滞流体饱和孔隙岩石中不会发生“动力协调”现象。与没考虑喷射流效应的折反射系数对比表明在折反射问题中喷射流机制的影响是明显的。顾及喷射流机制后，单极、偶极、和四极声源激发的井孔各类导波的衰减都增大，但它们的频散特性几乎不受喷射流的影响。这一特点表明，利用井孔导波拾取岩石中的特征喷射流长度是可能的，为确定这一岩石独立参数提供一个新的途径。此外，针对孔隙岩石饱含的石油呈现非牛顿流效应引起人们的关注，本文发展了 Biot-Tsiklauri 模型，给出顾及孔径分布具有非零滑移速度边界的非牛顿流体饱和孔隙介质声学模型,研究了在此孔隙介质中弹性波的传播特点。在非牛顿流体饱和孔隙介质中考虑非零滑移速度边界的影响表明(a)动态渗透率全面增加(b)除相对低频区外第一类纵波和横波的相速度增加，第二类纵波的相速度在所有频率范围全面增加。除深度非牛顿流区域外，在中间频率域叁种波的衰减全面增加。研究也表明在较高频率的深度非牛顿流的第二类纵波的衰减系 163<WP=171>摘要数很小，这也激励我们在油储孔隙岩石中探测第二类纵波。为模拟多极声源激发的声电效应测井响应，本文从 Pride 耦合弹性波-电磁波方程组出发，导出无源均匀孔隙介质中多极声电耦合波的通解表达式。导出多极点声源在井中激发声波时，井内声场和电磁场的计算公式、地层中耦合声场和电磁波场的计算公式。利用声场-电磁场的边界条件确定井内外波场的系数，利用波场的表达式模拟多极源声电效应测井响应曲线，研究井孔转换电磁场的基本特性，考察部分介质参数对转换电磁场的影响。与点源激发不同，井轴上的偶极声源或四极声源发射声波时，声场具有非轴对称性，在地层中耦合的伴随电磁波也具有非轴对称性，电磁场在井内以横电场(TE)和横磁场(TM)的混合模式传播。在井内除了可记录到反射声场还可记录到通过井壁转换而来的电磁场的 6 个分量，这与对称源激发只能记录到 3 个分量不同。数值模拟表明当位于井轴上的多极点声源发射声波时，在井内不仅接受到来自地层的声波，还可以接收到两类电磁场。一类是在井内流体与地层界面井壁上产生的临界折射电磁波，几乎同时到达阵列接收器，称电磁首波；另一类是表观速度具有声波速度的电(磁)场，是地层中伴随声波的局域电(磁)场。井中接收到的转换电磁场的强弱，不仅取决于地层的动电耦合系数，还取决于波的传播特性和井孔的波导效应。对于单极点源发射时，井内偏离井轴可接收的电磁场只有Ez ，Er和Hθ ；而偶极源和四极源发射声波时，井内可接收到电磁场的六个分量，这对于井内转换电场信息的接收和利用是大有益处的。从电声比可以看出，单极斯通利波、偶极弯曲波及四极螺旋波的电声转换系数具有相同的数量级。纵波电声比总是最大，结果在声压全波图中幅度较小的纵波，在伴随的电磁场全波中很容易辨别。单独改变渗透率时，电声比的变化并不明显。地层水矿化度增大时，电磁场的幅度变小。声源偏心是一个没有轴对称的问题，井内声、电场和井外声电耦合场都要进行多极波场展开。针对单极点声源偏离井轴情况，导出井内声场、电磁场及井外均匀孔隙地层中声电耦合波场的表达式，数值模拟了偏心点声源声电测井响应，研究了偏心对转换电磁场的影响。为模拟偏心电声测井，导出了垂直电偶极子偏心时井内电磁场的计算公式。数值结果表明，用有限极多级场迭加可以描述偏心声源激发时的声电效应响应。需要顾及多级项的多少，取决于声源的激发频率的高低，偏心的大小，和井外波场声电转换的频率响应特性。声源的偏心对轴向电场的电磁首波影响很小。这一研究为理论上和实验上进一步深入认识和利用声电效应测井响应是有意义的。多极源和偏心点源
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
声学理论模型论文参考文献
[1].刘世忠.声学典型分析理论及内燃机电站低噪声控制统计能量分析法模型[J].电机与控制应用.2006
[2].崔志文.多孔介质声学模型与多极源声电效应测井和多极随钻声测井的理论与数值研究[D].吉林大学.2004
[3].刘秋洪,祁大同,曹淑珍,张义云,闻苏平.离心风机气动声学分析的一个理论模型和计算方法[J].西安交通大学学报.2004
[4].Jaswant,Singh,Rathore,Erling,Fjaer,Rune,Martin,Holt,Lasse,Renlie',周正仁.在受控裂隙的合成模型中实验与理论声学各向异性的比较[C].美国勘探地球物理学家学会第61届年会论文集.1991